Главная
Новости
Строительство
Ремонт
Дизайн и интерьер




27.01.2021


27.01.2021


27.01.2021


27.01.2021


27.01.2021





Яндекс.Метрика





         » » Критерий Лоусона

Критерий Лоусона

05.02.2021

В исследованиях по управляемому термоядерному синтезу критерий Лоусона позволяет оценить, будет ли термоядерный синтез в заданном реакторе источником энергии.

Другими словами, критерий Лоусона позволяет оценить баланс тепла в плазме во время реакции. Если количество энергии, выделившейся в результате термоядерной реакции, превысит количество затраченной энергии на ее поджиг и удержание — баланс тепла будет положительным.

Еще одна интерпретация критерия Лоусона — оценка минимальной частоты реакций синтеза в секунду, необходимую для устойчивого поддержания реакции в плазме.

Критерий впервые сформулирован в 1955 году британским физиком Дж. Д. Лоусоном в засекреченной работе. В 1957 году была опубликована открытая научная статья.

Вывод критерия Лоусона для термоядерной реакции D + T

Например, рассмотрим реакцию 1 2 H + 1 3 H → 2 4 He + 0 1 n + 17.6  MeV {displaystyle {}_{1}^{2}{mbox{H}}+{}_{1}^{3}{mbox{H}} ightarrow {}_{2}^{4}{mbox{He}}+{}_{0}^{1}{mbox{n}}+17.6{mbox{ MeV}}} . Здесь ядро дейтерия, дейтон D ( 1 2 H {displaystyle {}_{1}^{2}{mbox{H}}} ) сталкивается с ядром трития тритоном T ( 1 3 H {displaystyle {}_{1}^{3}{mbox{H}}} ). В результате реакции образуется ядро гелия 2 4 He {displaystyle {}_{2}^{4}{mbox{He}}} и нейтрон 0 1 n {displaystyle {}_{0}^{1}{mbox{n}}} .

При этом энергия в количестве E H e = 3.5  MeV {displaystyle E_{He}=3.5{mbox{ MeV}}} достается ядру гелия, а E n = 14.1  MeV {displaystyle E_{n}=14.1{mbox{ MeV}}} приходится на долю нейтрона. Если размер плазмы и ее плотность достаточно велики, ядро гелия за счет упругих соударений практически полностью передаст свою энергию другим частицам плазмы. Нейтрон гораздо легче, его заряд нейтрален, поэтому сечение реакции для него невелико. Плазма для него практически прозрачна, поэтому он покинет зону реакции, унеся энергию с собой.

Допустим, эта энергия выделилась на стенках бланкета реактора. Мы преобразовали полученное тепло в электроэнергию, и эту электроэнергию затрачиваем на подогрев плазмы. Коэффициент полезного действия такого каскада преобразований обозначим как η {displaystyle eta } .

Таким образом, можно считать, что в плазму с каждого ядерного взаимодействия возвращается энергия E = E H e + η E n {displaystyle E=E_{He}+eta E_{n}} .

Теперь попробуем оценить количества тепла, выделяющегося в реакторе, и сравнить его с потерями.

Количество выделяющегося тепла

Всего количество ядерных взаимодействий можно оценить так. В нагретом теле средняя кинетическая энергия частиц зависит от температуры тела T {displaystyle T} как

m v 2 2 = 3 2 k T {displaystyle {frac {mv^{2}}{2}}={frac {3}{2}}kT} ,

где k = 1.38 ⋅ 10 − 23 {displaystyle k=1.38cdot 10^{-23}} Дж/К — постоянная Больцмана,

v {displaystyle v} — средняя скорость частицы,

m {displaystyle m} — ее масса.

Можно считать, что распределение частиц по скоростям определяется распределением Максвелла. Не все частицы обладают одинаковой скоростью. Попадаются те, у которых скорость ниже средней, но есть и те, скорость которых выше.

Теперь представим себе дейтрон и тритон в виде шариков с радиусами r 1 {displaystyle r_{1}} и r 2 {displaystyle r_{2}} соответственно. Будем считать, что ядерная реакция произойдет, если одна частица столкнется с другой. Можно представить себе мишень в виде точки, а ударник в виде диска с радиусом R = r 1 + r 2 {displaystyle R=r_{1}+r_{2}} . Ударник (налетающее ядро) за одну секунду проходит путь v {displaystyle v} .

Скорость реакции в такой модели легко подсчитать: вдоль направления скорости налетающего ядра образуется объем V = π R 2 v {displaystyle V=pi R^{2}v} . Обозначив σ = π R 2 {displaystyle sigma =pi R^{2}} , получаем V = σ v {displaystyle V=sigma v} .

Просуммировав произведение σ v {displaystyle sigma v} по всем значениям скорости с учетом относительного числа частиц, обладающих такой скоростью, мы получим величину, обозначаемую как < σ v > {displaystyle <sigma v>} (сигма вэ в угловых скобках).

Естественно, скорость реакции равна произведению числа частиц n {displaystyle n} , находящихся в этом объеме, на величину объема. Например, плотность мишени равна n 1 {displaystyle n_{1}} ядер/м3, а плотность ударника n 2 {displaystyle n_{2}} ядер/м3. Тогда скорость реакции на 1 м3 составит

S = n 1 n 2 < σ v > {displaystyle S=n_{1}n_{2}<sigma v>} событий·с-1·м-3.

Для реакции D + T мы берем поровну каждого изотопа, то есть при концентрации n {displaystyle n} атомов в 1 м3 число дейтонов составит n / 2 {displaystyle n/2} и, естественно, равное ему число тритонов n / 2 {displaystyle n/2} . Каждый атом обладает одним электроном, таким образом, после ионизации мы получаем 2 n {displaystyle 2n} частиц на один кубометр.

В одном кубическом метре будет происходить < σ v > n 2 / 4 {displaystyle <sigma v>n^{2}/4} столкновений дейтонов с тритонами, то есть тепловыделение составит

( E H e + η E n ) < σ v > n 2 / 4 {displaystyle (E_{He}+eta E_{n})<sigma v>n^{2}/4} .

Оценка потерь

Сколько нужно затратить энергии на нагрев плазмы? Для простоты считаем, что все частицы имеют одинаковую температуру T {displaystyle T} . Следовательно, на одну частицу приходится энергия 3 2 k T {displaystyle {frac {3}{2}}kT} . Суммарная энергия всех частиц в 1 м3 тогда 3 2 k T ⋅ 2 n = 3 k T n {displaystyle {frac {3}{2}}kTcdot 2n=3kTn} .

Можно представить себе, что мы каким-то образом нагрели плазму и выключили нагреватели. Плазма начнет остывать и за каждую секунду терять 3 k T n τ {displaystyle {frac {3kTn}{ au }}} . Здесь τ {displaystyle au } — время удержания плазмы, временная величина, характеризующая совершенство теплоизоляции реактора.


Баланс тепла

Теперь, когда мы оценили тепловыделение и потери, попробуем составить баланс энергии для реактора. Выделившаяся энергия должна быть никак не меньше потерянной: ( E H e + η E n ) < σ v > n 2 / 4 ⩾ 3 k T n / τ {displaystyle (E_{He}+eta E_{n})<sigma v>n^{2}/4geqslant {3kTn}/{ au }} .

Отсюда находим условие успешной работы термоядерного реактора:

n τ ⩾ 12 k T ( E H e + η E n ) < σ v > {displaystyle n{ au }geqslant {frac {12kT}{(E_{He}+eta E_{n})<sigma v>}}}

При выполнении критерия Лоусона энергия, выделяющаяся при управляемом термоядерном синтезе, превышает энергию, вводимую в систему.

Численное значения критерия для различных реакций

Практическое применение критерия Лоусона

Критерий Лоусона используется для оценки конструктивного совершенства термоядерных реакторов. Например, если реактор использует DT-топливо, то критерий для этой реакции равен n τ ⩾ 10 20 {displaystyle n{ au }geqslant 10^{20}} м-3·с.

Будем считать, что технические параметры магнитных систем реактора позволяют создать плазму с плотностью n {displaystyle n} =107 м-3. Тогда, для положительного баланса энергии, необходимое время удержания составит n τ n ⩾ 10 13 {displaystyle {frac {n au }{n}}geqslant 10^{13}} c.

Если увеличить индукцию магнитного поля, то удастся создать плазму большей плотности. Допустим, мы подняли плотность плазмы на три порядка и n {displaystyle n} =1010 м-3. В этом случае необходимое время удержания снизится на три порядка, и окажется τ ⩾ 10 10 {displaystyle { au }geqslant 10^{10}} c.